Nombre de Mach

Le nombre de Mach est un nombre sans dimension, noté Ma, qui exprime le rapport de la vitesse d'un objet dans un fluide à la vitesse du son dans ce même fluide. La vitesse du son dans un gaz variant avec sa nature et sa température (dans l'air à 15°C, elle est d'environ 340 m s⁻¹ soit 1 224 km h⁻¹), le nombre de Mach ne correspond pas à une vitesse fixe.

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Il a été ainsi nommé par l'ingénieur aéronautique suisse Jakob Ackeret, en l'honneur du physicien et philosophe autrichien Ernst Mach^[1].

Définition du nombre de Mach modifier

Le nombre de Mach mesure le rapport entre les forces liées au mouvement et la compressibilité du fluide.

{M\!a}={\frac {V}{a}}

où :

${M\!a}$ est le nombre de Mach ;
$V$ est la vitesse de l'objet (par rapport à son environnement) ;
$a$ est la vitesse de propagation ou célérité du son dans l'environnement considéré. Elle représente la vitesse de propagation de tout ébranlement produit dans le milieu.

La vitesse du son dans l'air, lorsque ce dernier est considéré comme un gaz parfait, s'exprime par :

a={\sqrt {\frac {\gamma P}{\rho }}}

où :

$P$ est la pression (Pa) ;
$\rho$ est la masse volumique (kg/m³)
$\gamma ={\frac {c_{p}}{c_{v}}}$ est le coefficient adiabatique avec $c_{p}$ et $c_{v}$ les capacités thermiques massiques isobare et isochore (dans le cas des gaz parfait, ce nombre ne dépend que du nombre d'atomes dans la molécule et vaut 1,4 pour l'air).

L'équation d'état permet de la réécrire en fonction de la constante spécifique du gaz $r$ (287 J kg⁻¹ K⁻¹ pour l'air) et de la température $T$ en kelvins :

a={\sqrt {\gamma rT}}

.

Elle ne dépend donc que de la température.

Exemple : valeur de la vitesse du son dans l'air en fonction de l'altitude dans une atmosphère ISA
Altitude (en m)	Température	Vitesse du son (en m/s)
0	15 °C	340,3
1 000	8,5 °C	336,4
2 308	0 °C	331,3
5 000	−17,5 °C	320,5
7 500	−23,5 °C	310,2
11 000 - 20 000	−56,5 °C	295,1
32 000	−44,5 °C	303,1
47 000 - 51 000	−2,5 °C	329,8

Types d'écoulements autour d'un objet volant modifier

D'une manière générale, sauf obstacle, cet ébranlement se propage de la même façon dans toutes les directions. Ainsi, il se retrouve au bout d'une seconde réparti sur une sphère de 340 mètres de rayon. La surface d'une sphère étant proportionnelle au carré de son rayon, l'intensité de la perturbation décroît très rapidement avec la distance : c'est la cause principale de l'atténuation d'un son, beaucoup plus importante que la viscosité.

Dans ce qui suit, un objet volant en mouvement uniforme à la vitesse V sera assimilé à un point. Dans la réalité l'analyse est valide à une certaine distance de l'objet, typiquement quelques dizaines de fois sa taille.

Écoulement subsonique modifier

Si V < a (c'est-à-dire Ma < 1), l'objet volant a une vitesse inférieure à celle de l'accroissement des sphères de perturbation qu'il crée à chaque instant. De plus, il se trouve en permanence à l'intérieur de celles créées précédemment. Tout le monde peut faire l’expérience du phénomène : l'observateur fixe ressent le son très faible des premières sphères très dilatées, puis l'intensité augmente jusqu'à ce que l'objet volant soit au plus près et diminue enfin jusqu'à extinction.

De plus, le déplacement du point d'émission des sphères de perturbation donne naissance à l’effet Doppler.

Écoulement sonique modifier

Si Ma = 1, l'objet volant colle en permanence à l'avant de toutes les sphères créées précédemment qui se retrouvent donc toutes tangentes à un plan perpendiculaire au mouvement de l'objet volant. La superposition d'une multitude de petites perturbations crée une grosse perturbation qui augmente considérablement la résistance de l'air : c'est le mur du son.

Écoulement supersonique modifier

Quand Ma > 1, l'objet volant laisse au contraire toutes les sphères de perturbation derrière lui. Un raisonnement simple montre qu'elles sont toutes tangentes à un cône appelé cône de Mach. L'angle de ce cône peut être calculé par la simple géométrie. Il est donné de manière rigoureuse par les relations de Rankine-Hugoniot.

Données pratiques modifier

Les considérations qui précèdent donnent une idée de l'importance du nombre de Mach mais la réalité est nettement plus compliquée.

On distingue généralement les plages de vitesses suivantes :

Catégories de vitesses (exprimées d'abord en nombre de Mach) et aéronefs ou objets concernés
Régime	Mach	km/h	m/s	Caractéristiques générales de l'aéronef	Exemples d'objets à ces vitesses
Subsonique	< 1,0	< 1 230	< 340	Avions à hélices et avions commerciaux à réaction	Voiture, Cessna 182, avions de ligne (vitesse de croisière: A380, A320neo, 747...)
Transsonique	0,8 - 1,2	980 - 1 475	270 - 410	Angle de flèche légèrement positif	Avion de ligne (vitesse maximale)
Supersonique	1,0 - 5,0	1 230 - 6 150	340 - 1 710	Bords plus affutés	Concorde, missile Aster, SR-71
Hypersonique	5,0 - 10,0	6 150 - 12 300	1 710 - 3 415	Revêtement en nickel-titane refroidi, forme très compacte, petites ailes	X-15, X-43, Ariane 5, missiles balistiques à moyenne portée, Zircon, Kinjal, V-MAX, THAAD, etc.
Hypersonique « haut »	10,0 - 25,0	12 300 - 30 740	3 415 - 8 465	Tuiles thermiques en silice	Certains missiles antibalistiques, SM-3, S-500
Vitesse de rentrée atmosphérique	> 25,0	> 30 740	> 8 465	Bouclier thermique ablatif, pas d'ailes, forme de capsule spatiale	Capsule de rentrée atmosphérique, météore de Tcheliabinsk

On peut négliger la compressibilité de l'air pour les nombres de Mach inférieurs à 0,3 environ (puisque le changement de densité dû à la vélocité est d'environ 5 % dans ce cas)^[2].

Le cas sonique défini précédemment comme frontière entre le subsonique et le supersonique n'a pas de réalité physique : il est remplacé par une zone de transition assez large, dite transsonique, dans laquelle les phénomènes sont particulièrement compliqués.

En supersonique, le cône de Mach, obtenu en considérant un obstacle ponctuel, n'est qu'une image simplifiée des phénomènes. En effet la région proche de l'objet est caractérisée par son écoulement, borné par une onde de choc. Celle-ci tend asymptotiquement vers une onde sonore conique appelée onde de Mach. Cette onde comporte généralement deux variations rapides de la pression correspondant à un double bang. Les deux variations ne sont séparables du point de vue auditif que pour un objet décimétrique.

Le régime hypersonique est le domaine où apparaissent des phénomènes physico-chimiques (excitation vibrationnelle des molécules vers 800 K, dissociation du dioxygène vers 2 500 K)^[3].

Prouesses d'aviateurs modifier

Le 14 octobre 1947, le premier vol supersonique de l'histoire est réalisé par le pilote américain Charles « Chuck » Yeager à bord du Bell X-1 « Glamorous Glennis » (le prénom de sa femme), en atteignant la vitesse maximale de Mach 1,06^[4].
Le 20 novembre 1953, l'Américain Albert Scott Crossfield est le premier pilote à atteindre la vitesse de Mach 2,04 avec l'avion expérimental Douglas D-558-II Skyrocket, évoluant donc deux fois plus vite que le son au-dessus de la base californienne d’Edwards^[5].
Le 22 août 1963, l'Américain Joseph Albert Walker est le premier pilote à atteindre l'altitude de 108 km (jusqu'au bord de l'espace extra-atmosphérique) lors du vol 91 du North American X-15.
Le 3 octobre 1967, l'Américain William Joseph Knight établit le record de vitesse du X-15 qui est aussi le record du monde de vitesse aérien à 7 273 km/h (altitude 31 km).

Notes et références modifier

↑ (en) N. Rott, « Jakob Ackeret and the History of Mach Number », Annual Review of Fluid Mechanics, vol. 17,‎ 1985 (lire en ligne)
↑ (en) John D. Anderson, Jr., Fundamentals of Aerodynamics, McGraw-Hill, 2007 (ISBN 0-07-237335-0)
↑ (en) John D. Anderson, Jr., Hypersonic and High Temperature Gas Dynamics, McGraw-Hill, 1989 (ISBN 0-07-001671-2)
↑ (en) Richard P. Hallion, « The NACA, NASA, and the Supersonic-Hypersonic Frontier », dans Nasa's First 50 Years : Historical Perspectives, NASA, coll. « NASA SP » (n^o 4704), 2009, 759 p. (ISBN 978-0-160-84965-7, OCLC 759492138, LCCN 2009015085, lire en ligne), p. 223-275
↑ Le 20 novembre 1953 dans le ciel : Crossfield deux fois plus rapide que le son

Voir aussi modifier

Bibliographie modifier

[Ackeret 1929] (de) Jakob Ackeret, « Der Luftwiderstand bei sehr grossen Geschwindigkeiten », Schweizerische Bauzeitung, t. 94, cahier n^o 15,‎ 12 oct. 1929, p. 179-183 (OCLC 819238806, DOI 10.5169/seals-43431, lire en ligne [PDF]).

Articles connexes modifier

Liens externes modifier

Notices d'autorité :
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Notices dans des dictionnaires ou encyclopédies généralistes :

[1] (en) N. Rott, « Jakob Ackeret and the History of Mach Number », Annual Review of Fluid Mechanics, vol. 17,‎ 1985 (lire en ligne)

[2] (en) John D. Anderson, Jr., Fundamentals of Aerodynamics, McGraw-Hill, 2007 (ISBN 0-07-237335-0)

[3] (en) John D. Anderson, Jr., Hypersonic and High Temperature Gas Dynamics, McGraw-Hill, 1989 (ISBN 0-07-001671-2)

[4] (en) Richard P. Hallion, « The NACA, NASA, and the Supersonic-Hypersonic Frontier », dans Nasa's First 50 Years : Historical Perspectives, NASA, coll. « NASA SP » (n^o 4704), 2009, 759 p. (ISBN 978-0-160-84965-7, OCLC 759492138, LCCN 2009015085, lire en ligne), p. 223-275

[5] Le 20 novembre 1953 dans le ciel : Crossfield deux fois plus rapide que le son

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